Предмет:
Тип роботи:
Методичні вказівки
К-сть сторінок:
34
Мова:
Українська
провести аналіз отриманих результатів.
1.1.6. При розв'язанні задач статики про рівновагу кількість невідомих не повинна перевищувати кількості рівнянь рівноваги – це означає, що задача має бути статично означеною. Якщо ж невідомих більше кількості рівнянь рівноваги, то таку статично неозначену задачу неможливо розв'язати методами теоретичної механіки: ці задачі розв'язують методами опору матеріалів, додаючи до рівнянь рівноваги зі статики рівняння деформацій.
Приклад 1.1 Визначити аналітично та геометрично ( або графічно ) реакції в'язей абсолютно твердого тіла (рис.1.2). При розрахунках власною вагою тіла та його поперечним розміром знехтувати.
Дано :
а = 2 м,
b = 3 м,
R = 3,7 кН,
β =300
F - ? , S - ?
Рис.1.2
Розглянемо рівновагу абсолютно твердого тіла. На нього діє лише одна активна сила . Ідеальний стержень ВС та нерухомий шарнір А є в'язями для цього тіла. Звільняємося від в'язей , замінивши їх дію реакціями в'язей : зусилля у стержні напрямлене уздовж нього , а лінія дії реакції визначаємо на основі теореми про три сили (1.1.4) , тому що напрям реакції шарнірно нерухомої опори А заздалегідь невідомий . Продовжуємо
лінії дії сили і реакції стержня ВС до перетину в точці Д (рис.1.3),
з'єднуємо точку прикладання реакції шарніра А з точкою Д і отримуємо лінію дії реакції опори А . Щоб визначити дійсний напрям реакцій та будуємо силовий трикутник (рис.1.4). Його побудову починаємо з активної сили , точний напрям якої відомий. З довільної точки С проводимо
Рис.1.3 Рис.1.4
паралельно силі лінію СЕ довільної довжини , що зображує силу . Через початок С та кінець Е вектора проводимо прямі , які паралельні прямим АД (лінія дії реакції ) та ВМ (лінія дії реакції , рис.1.3) до їх перетину в точці L : отриманий трикутник називається силовим . Обходячи трикутник CELC по контуру , починаючи з сили , визначаємо дійсні напрямки сил та : силовий трикутник при рівновазі збіжної системи сил замкнений (див. 1.1.1). Зображаємо сили та на рис.1.3.
Вибір осей координат ХОУ показаний на рис.1.3.
Аналізуючи розрахункову схему (рис.1.3), робимо висновок , що на тіло діє збіжна система сил на площині і рівняння рівноваги для неї мають вигляд (1.2) :
; ;
; .
Розв'язуючи отриману систему рівнянь , визначаємо шукані величини:
F=Rsinα/cosβ ;
Обчислимо величину кута , який був введений нами для визначення напряму реакції нерухомого шарніра А . Робимо додаткові побудови на рис.1.3 і знаходимо :
; ; .
У подальшому можна визначити або кут , або скористатися залежностями :
; .
Підставляючи цифрові дані , маємо :
; ; ; ;
(кН); (кН).
Перевіримо отриманий аналітично розв'язок за допомогою силового трикутника (рис.1.4).
Якщо такий трикутник побудований у масштабі , то невідомі величини можна визначити шляхом їх виміру , тобто знайти графічно . Якщо побудова приблизна , то невідомі зусилля знаходимо на підставі теореми синусів :
, звідси
(кН) ; (кН).
зусилляаналіт.геометр.похибка
F
S4,000
3,3094,000
3,3070,00%
0,06%
Відповідь
1.2. Довільна система сил на площині
1.2.1. Якщо система сил еквівалентна нулю, то кажуть, що система сил зрівноважена, тобто тіло під її дією знаходиться в рівновазі.
Для рівноваги довільної системи сил на площині необхідно і достатньо, щоб головний вектор та головний момент Mo цієї системи відносно довільного центра O одночасно дорівнювали нулю:
; . (1.3)
Виходячи з умов (1.3), отримуємо рівняння рівноваги довільної системи сил на площині, які можна записати в трьох рівноправних формах.
Перша (основна) форма умов рівноваги: для рівноваги довільної системи сил на площині необхідно та достатньо, щоб алгебраїчні суми проекцій всіх сил на кожну з двох координатних осей X,Y та алгебраїчна сума моментів цих сил відносно довільної точки О, що лежить в площині дії сил, дорівнювали нулю:
; ; ; (1.4)
Друга форма умов рівноваги:
; ; ; . (1.5)
Третя форма умов рівноваги (A,B,C довільні точки площини, які не лежать на одній прямій):